Фотоэффектом называют испускание электронов веществом под действием света. Это явление было открыто Г. Герцем в 1887 г. Он заметил, что при облучении ультрафиолетовым светом отрицательно заряженного электроскопа происходит его разрядка. Положительно заряженный электроскоп при облучении не разряжается. Это значит, что при падении света на металлический шарик электроскопа из него удаляется в окружающее пространство отрицательный заряд.
Экспериментальное исследование фотоэффекта проведено Столетовым. Он предложил удобную измерительную схему, принцип которой сохранился до настоящего времени. Внутрь баллона, в котором создан вакуум, помещаются два электрода: фотокатод К, изготовленный из исследуемого материала, и анод. Свет направляется на фотокатод через кварцевое окно. Электроны, испущенные вследствие фотоэффекта (так называемые фотоэлектроны), перемещаются под действием электрического поля к аноду. Появление тока в цепи регистрируется гальванометром Г, напряжение между фотокатодом и анодом изменяется потенциометром П, а измеряется вольтметром V.
Многочисленными экспериментами установлены следующие основные закономерности фотоэффекта:
1. Сила фототока зависит от приложенного напряжения при неизменном световом потоке следующим образом. С увеличением напряжения фототок сначала растет, достигая наибольшего значения, получившего название тока насыщения. Сила фототока пропорциональна падающему световому потоку.
2. Для каждого металла существует максимальная длина волны света (минимальная частота), при которой еще происходит высвобождение электронов. Если длина волны превышает эту так называемую красную границу фотоэффекта, то эмиссия электронов отсутствует даже при сравнительно большой интенсивности облучающего света.
3. Максимальная энергия фотоэлектрона линейно зависит от частоты со падающего света и на зависит от его интенсивности.
С точки зрения классических волновых представлений о природе излучения факт освобождения электронов из металла неудивителен. Падающая на поверхность электромагнитная волна вызывает вынужденные колебания электронов в металле. Поглощая энергию волны, электрон может накопить ее в количестве, достаточном для преодоления электрических сил, удерживающих электрон в металле (то есть совершить работу выхода A). Но в этом случае энергия фотоэлектрона должна увеличиваться при возрастании интенсивности падающего света. Но опыт показывает, что энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности света. Увеличение интенсивности приводит лишь к пропорциональному увеличению числа фотоэлектронов. Энергия же отдельного фотоэлектрона зависит только от частоты падающего света.
В 1905 г. Эйнштейн объяснил экспериментальные закономерности фотоэффекта на основе гипотезы световых квантов (фотонов), суть которой состоит в следующем: падающее излучение рассматривается как поток фотонов, энергия которых связана с частотой соотношением E = hν (где h = 6,63·10 -34 Дж·с – универсальная постоянная, впервые введенная Планком). При поглощении фотона его энергия целиком передается одному электрону, и если эта энергия достаточна для того, чтобы освободить электрон от удерживающих его связей, то он может выйти за пределы поверхности металла.
По квантовым представлениям, полное число освобожденных электронов пропорционально числу поглощенных фотонов, то есть сила тока насыщения пропорциональна интенсивности падающей электромагнитной волны. Но энергия отдельного фотоэлектрона определяется энергией поглощенного фотона E = hν. Отсюда ясно, почему энергия фотоэлектронов зависит от частоты падающего света и совсем не зависит от его интенсивности (то есть числа падающих фотонов).
Приобретаемая электроном энергия hν частично затрачивается на освобождение его из металла. Ее излишек остается в форме кинетической энергии освобожденного электрона. Минимальную энергию А, необходимую для освобождения электрона из металла, называют работой выхода. Таким образом, для фотоэлектронов, имеющих максимальную скорость, закон сохранения энергии при поглощении одного фотона (уравнение Эйнштейна) можно записать:
Очевидно, что при hν < A электрон не может выйти из металла. Это значит, что существует максимальная частота излучения 
, при которой еще возможен фотоэффект. При частотах меньших νm фотоэффект не наблюдается. Cледовательно, уравнение Эйнштейна объясняет существование красной границы фотоэффекта.
Итак, из теории фотоэффекта видно, что для объяснения экспериментальных закономерностей этого явления электромагнитную волну следует рассматривать как поток фотонов.
ЛЕКЦИЯ № 8
Законы геометрической (лучевой) оптики
Световые волны. Интенсивность света. Световой поток. Законы геометрической оптики. Полное внутреннее отражение
Оптика – это раздел физики, изучающий природу светового излучения, его распространение и взаимодействие с веществом. Раздел оптики, в котором изучается волновая природа света, называется волновой оптикой. Волновая природа света лежит в основе таких явлений, как интерференция, дифракция, поляризация. Раздел оптики, в котором не учитываются волновые свойства света и который основывается на понятии луча, называется геометрической оптикой.
§ 1. СВЕТОВЫЕ ВОЛНЫ
Согласно современным представлениям, свет представляет собой сложное явление: в одних случаях он ведет себя как электромагнитная волна, в других – как поток особых частиц (фотонов). Такое свойство называется корпускулярноволновым дуализмом (корпускула – частица, дуализм – двойственность). В этой части курса лекций будем рассматривать волновые явления света.
Световая волна – это электромагнитная волна с длиной волны в вакууме в диапазоне:
= (0,4 ¸ 0,76 ) × 10 − 6 м = 0,4 ¸ 0,76 мкм = 400 ¸ 760 нм =
ангстрем – единица измерения длины. 1A = 10 −10 м.
Волны такого диапазона воспринимаются человеческим глазом.
Излучение с длиной волны меньше 400 нм называют ультрафиолетовым, а
с большей, чем 760 нм, –
Частота n световой волны для видимого света:
= (0,39 ¸ 0,75) × 10 15 Гц,
с = 3 × 10 8 м/с — скорость света в вакууме.
Скорость распространения света в среде, как и любой электромагнитной волны, равна (см. (7.3)):
Для характеристики оптических свойств среды вводится показатель преломления. Отношение скорости света в вакууме к скорости света в данной среде называется абсолютным показателем преломления:
так как для большинства прозрачных веществ μ=1.
Формула (8.2) связывает оптические свойства вещества с его электрическими свойствами. Для любой среды, кроме вакуума, n> 1. Для вакуума n = 1, для газов при нормальных условиях n≈ 1.
Показатель преломления характеризует оптическую плотность среды . Среда с большим показателем преломления называется оптически более плотной. Обозначим абсолютные показатели преломления для двух сред:
Тогда относительный показатель преломления равен:
скорости света в первой и второй среде, соответственно.
проницаемость среды ε зависит от частоты
электромагнитной волны, то n = n(ν) или n = n(λ) – показатель преломления будет зависеть от длины волны света (см. лекции № 16, 17).
Зависимость показателя преломления от длины волны (или частоты) называется дисперсией .
В световой волне, как и в любой электромагнитной волне, колеблются векторы E и H. Эти векторы перпендикулярны друг другу и направлению
вектора v . Как показывает опыт, физиологическое, фотохимическое, фотоэлектрическое и другие виды воздействий вызываются колебаниями электрического вектора. Поэтому световой вектор – это вектор напряженности электрического поля световой (электромагнитной) волны.
Для монохроматической световой волны изменение во времени и пространстве проекции светового вектора на направление, вдоль которого он
колеблется, будет описываться уравнением:
E = E m сos(ωt − kr + α).
Сравните (7.4) и (8.4).
Здесь k – волновое число; r – расстояние, отсчитываемое вдоль направления распространения волны; E m – амплитуда световой волны. Для плоской волны E m = const , для сферической убывает как 1/r.
§ 2. ИНТЕНСИВНОСТЬ СВЕТА. СВЕТОВОЙ ПОТОК
Частота световых волн очень велика, поэтому приемник света или глаз фиксирует усредненный по времени поток. Интенсивностью света называется модуль среднего по времени значения плотности энергии в данной точке пространства. Для световой волны, как и для любой электромагнитной волны, интенсивность (см (7.8)) равна:
Для световой волны μ≈ 1, поэтому из (7.5) следует:
μ 0 H = 
ε 0 ε E ,
откуда с учетом (8.2):
Подставим в (7.8) формулы (8.4) и (8.5). После усреднения получим:
Значит интенсивность световой волны:
Следовательно, интенсивность света пропорциональна квадрату амплитуды световой волны и показателю преломления. Заметим, что для
вакуума и воздуха n = 1, поэтому I
E 2 m (сравните с (7.9)).
Для характеристики интенсивности света с учетом его способности вызывать зрительное ощущение вводится величина Ф, называемая световым потоком. Действие света на глаз сильно зависит от длины волны. Наиболее
чувствителен глаз к излучению с длиной волны λ з = 555 нм (зеленый цвет).
Для других волн чувствительность глаза ниже, а вне интервала (400– 760 нм) чувствительность глаза равна нулю.
Световым потоком называется поток световой энергии, оцениваемый по зрительному ощущению. Единицей светового потока является люмен (лм). Соответственно, интенсивность измеряется либо в энергетических единицах (Вт/м 2 ), либо в световых единицах (лм/м 2 ).
Интенсивность света характеризует численное значение средней энергии, переносимой световой волной в единицу времени через единицу площади площадки, поставленной перпендикулярно направлению распространения волны. Линии, вдоль которых распространяется световая энергия, называют лучами. Раздел оптики, в котором изучаются законы распространения светового
излучения на основе представлений о световых лучах, называется геометрической, или лучевой оптикой.
§ 3. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ОПТИКИ
Геометрическая оптика – это приближенное рассмотрение распространения света в предположении, что свет распространяется вдоль некоторых линий – лучей (лучевая оптика). В этом приближении пренебрегают конечностью длин волн света, полагая, что λ→ 0.
Геометрическая оптика позволяет во многих случаях достаточно хорошо рассчитать оптическую систему. Но в ряде случаев реальный расчет оптических систем требует учета волновой природы света.
Первые три закона геометрической оптики известны с древних времен. 1. Закон прямолинейного распространения света.
Закон прямолинейного распространения света утверждает, что в
однороднойсреде свет распространяется прямолинейно.
Если среда неоднородна, т. е. ее показатель преломления изменяется от точки к точке, или n = n( r ) , то свет не будет распространяться по прямой. При
наличии резких неоднородностей, таких, как отверстия в непрозрачных экранах, границы этих экранов, наблюдается отклонение света от прямолинейного распространения.
2. Закон независимости световых лучей утверждает, что лучи при пересечениине возмущают друг друга . При больших интенсивностях этот закон не соблюдается, происходит рассеяние света на свете.
3 и 4. Законы отражения и преломления утверждают, что на границе раздела двух сред происходит отражение и преломление светового луча. Отраженный и преломленный лучи лежат в одной плоскости с падающим
лучом и перпендикуляром, восстановленным к границе раздела в точке падения
Угол падения равен углу отражения :
Отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно отношению показателя преломления второй среды к показателю преломления первой :
- 10 — 11 классы
- Физика
- 5 баллов
при наблюдении фотоэффекта увеличивается интенсивность падающего света,не изменяя длины волны. как при этом изменится количество падающих на поверхность металла за 1 с фотонов,количество выбииваемых за 1 с фотоэлектронов и максимальная кинетическа энергия фотоэлектрона
«>